كما سبق ذكره، والتفاعل الحالي أنا 2 في الدوار متعرجا مع التدفق آلة غير متزامنةينشئ F قوة ميكانيكية تؤدي إلى دوران الجزء المتحرك. عند تحديد عزم الدوران الناتج عن هذه القوة، من الضروري الانطلاق من العلاقة الفيزيائية المعروفة، والتي بموجبها يتم تحديد القوة المنفقة لدفع الجسم إلى الدوران من خلال حاصل ضرب عزم الدوران المطبق عليه وسرعة دوران الجسم. الجسم المعطى.
كما هو موضح في الفقرة 3، تنتقل بعض القدرة الكهرومغناطيسية، المحسوبة بالصيغة (33)، إلى الجزء الدوار للمحرك من خلال التدفق المغناطيسي الدوار F. ومع ذلك، لا يتم إنفاق كل الطاقة المنقولة إلى الدوار عن طريق التدفق المغناطيسي على التسبب في تدويره، حيث يتم إنفاق جزء منها على تسخين موصلات ملف الدوار.
القوة الميكانيكية للمحرك تساوي الفرق بين الطاقة الكهرومغناطيسية وقوة الخسارة [انظر. الصيغة (34)]، ستكون مساوية لمنتج عزم الدوران وسرعة الدوار:
رالفراء = النائب/9,55,
أين م- لحظة، N∙m؛ ن- سرعة الدوران، دورة في الدقيقة.
يمكن أن ترتبط سرعة الدوار بسرعة الدوران حقل مغناطيسيالآلة، إذا تذكرنا الصيغة (9)، والتي منها يلي:
ن = ن 1 (1- س).
استبدال في (39) التعبير عن رالفراء من الجانب الأيمن (34) والتعبير عن نومن الجانب الأيمن من (40) نحصل على:
| 3(ط"2)2 ص"2 | 1 - س | 3(أنا"2 )2 | ص"2 | |||
| م = | س | = | س | . | ||
| 0.105n1 (1 - ق) | 0.105ن1 | |||||
إذا أخذنا الآن في الاعتبار الصيغة (7) ل ن1والصيغة (30) ل أنا"2، ثم التعبير النهائي لـ مسوف تبدو مثل:
| 3 | ص"2 | بو يو1 2 | ||
| م = | س | . | ||
| 6.28f[(r1 + r"2 /s)2 + (x1 + x"2 )2 ] | ||||
في كثير من الحالات، لفهم جوهر الظواهر التي تحدث في آلة غير متزامنة، من المفيد أن نأخذ في الاعتبار تعبيرًا آخر لعزم الدوران. لقد ذكرنا أعلاه أن القوة الميكانيكية المؤثرة على موصلات الدوار يتم إنشاؤها نتيجة لتفاعل التيار في موصلات ملف الدوار مع المجال المغناطيسي. يمكن حساب عزم الدوران للمحرك غير المتزامن من خلال معرفة قيمة التيار المنخفض في الدوار وتدفق الآلة
M = سم I2 Fmax cos ψ2،
أين ψ2- زاوية القص بين e. د.س. ه"2المستحثة في الدوار والتيار الدوار أنا"2; جم - معامل ثابت. ماكس- التدفق المغناطيسي، Wb؛ أنا"2- تيار الدوار، أ.
في منطقة الزلات الصغيرة للآلة غير المتزامنة، تكون الصيغة التقريبية صالحة:
م = جم أنا" 2 ماكس ,
بسبب ال كوسψ2عند الزلات الصغيرة فهو قريب من الوحدة
باستخدام الصيغة (42)، يمكنك الحصول على صورة كاملة إلى حد ما للخصائص الميكانيكية للمحرك غير المتزامن. دعونا أولا ننتبه إلى حقيقة ذلك
يعتمد العزم الميكانيكي للمحرك على ثلاث مجموعات من الكميات: أولا، الكميات التي يحددها تصميم المحرك r1 , r"2 , x1 , x"2; ثانياً، الكميات التي تميز الجهد الكهربي المزوّد للمحرك - الجهد عند أطرافه شوتواتر جهد الإمداد F; أخيرًا، الكمية الأخيرة التي تحدد عزم الدوران الذي يطوره المحرك تعتمد على وضع التشغيل الخاص به - وهو الانزلاق س.في معظم الحالات، تعمل المحركات غير المتزامنة على الفولطية U1، يتم تطبيقه على لف الجزء الثابت والتردد المقدر لشبكة الإمداد. بالإضافة إلى ذلك، فإن معلمات الجزء الدوار للمحرك ودوائر الجزء الثابت، أي المقاومة النشطة والحثية، لا تتغير عادةً اعتمادًا على وضع التشغيل. لذلك في الظروف العاديةيتغير عزم الدوران الناتج عن المحرك فقط بسبب التغيرات في سرعة الدوار.
وباستخدام المعادلة (9)، يمكن تحديد قيمة الانزلاق المقابلة لكل تردد معين نالمحرك، وباستخدام الصيغة (42) احسب قيمة عزم الدوران لسرعة الدوران هذه. إن حساب قيم عزم الدوران لمختلف الترددات يجعل من الممكن بناء خاصية ميكانيكية طبيعية للمحرك غير المتزامن، وهي اعتماد عزم الدوران على سرعة الدوار عند الجهد المقنن على ملفات الجزء الثابت U1 = الأمم المتحدةوتردد الشبكة الاسمي وغياب أي مقاومة إضافية في دوائر الجزء الثابت والدوار. عادةً ما تكون الخاصية الميكانيكية الطبيعية للمحرك غير المتزامن بالشكل الموضح في الشكل. 19.
دعونا ننظر في الظواهر الفيزيائية التي تحدد هذا الشكل من الخصائص الميكانيكية. عندما تكون سرعة الجزء الدوار مساوية للسرعة المتزامنة، تتحرك موصلات الجزء الدوار بنفس تردد المجال المغناطيسي الدوار. لذلك ه. d.s، وبالتالي فإن التيار المار في العضو الدوار يساوي صفرًا. ولذلك، فإن عزم دوران المحرك هو أيضا صفر. عندما تنخفض سرعة دوران الدوار عن السرعة المتزامنة، تبدأ موصلات ملف الدوار في عبور المجال المغناطيسي للآلة، ونتيجة لذلك يتم تحفيز e في ملف الدوار. d.s، يتناسب مع انزلاق العضو الدوار [انظر. صيغة (13)]. للقصاصات الصغيرة (تتراوح من س= 0 ل ق = قي) يتغير تيار الجزء الدوار أيضًا بشكل متناسب تقريبًا مع الانزلاق. ويمكن التوصل إلى هذا الاستنتاج من خلال النظر في المعادلة (26) أو المعادلة (30). وهكذا في المعادلة (26) للقيم الصغيرة سيمكننا إهمال المكون س 2 سفي المقام مقارنة بالقيمة ص 2، وفي المعادلة (30) يمكننا إهمال جميع مكونات المقام مقارنة بالقيمة ص" 2 /س.
وبالتالي، فإن تيار الجزء الدوار في نطاق الانزلاق هذا يتحدد عمليا بقيمة e. د.س. الدوار مقسومًا على المقاومة النشطة الثابتة ص 2 [المعادلة (26)].
إذا أخذنا المعادلة (43) وأخذنا بعين الاعتبار أن تدفق الآلة Fmax يكاد يكون ثابتاً عندما يتغير حمل المحرك، فيمكننا أن نستنتج أن عزم المحرك في منطقة الانزلاق الصغيرة يتناسب مع تيار الدوار. وبما أن تيار الجزء الدوار يتناسب تقريبًا مع الانزلاق، فقد اتضح أن عزم الدوران في هذه المنطقة يتناسب مع الانزلاق. ويظهر هذا الاعتماد بوضوح في الشكل. 19 الساعة ص، قريب من ص 1 .
عادةً ما يكون الانزلاق المقدر للمحرك، أي الانزلاق الذي يتطور عنده المحرك تصنيف عزم الدوران، هي قيمة صغيرة تتراوح من 0.01 إلى 0.1. ولذلك فإن اعتماد عزم دوران المحرك على الانزلاق عندما يتغير الحمل من الصفر إلى الاسمي يخضع لقانون خطي.
مع زيادة الانزلاق، يزداد تأثير المفاعلة الحثية لملف الجزء المتحرك بشكل كبير. وهذا يؤدي إلى حقيقة أن العلاقة بين عزم الدوران والانزلاق لم تعد خطية وعند قيمة معينة للانزلاق س = سأقصى عزم دوران يصل إلى القيمة القصوى مأقصى زلة سماكس يسمى الحرجة. تظهر دراسة الظروف التي يحدث فيها أقصى عزم دوران أنه يحدث تقريبًا عند الانزلاق عندما تكون المقاومة الحثية للملف الدوار مساوية لمقاومته النشطة.
يمكن العثور على حجم الانزلاق الحرج باستخدام الصيغة
ومن خلال التعبيرات السابقة يتضح أن القيمة أقصى عزم دورانلا يعتمد على قيمة المقاومة النشطة للدوار. تؤثر المقاومة النشطة للدوار فقط على قيمة الانزلاق الحرج. يتم تحديد قيمة عزم الدوران الأقصى الذي يمكن تطويره بواسطة محرك غير متزامن بشكل أساسي من خلال مجموع المفاعلات الحثية للجزء الثابت والعضو الدوار، حيث أن القيمة ص1عادة ما تكون صغيرة جدًا مقارنة بـ ×1 + س"2. من أجل زيادة مكحد أقصى، عادةً ما تحاول المحركات غير المتزامنة أن يتم تصميمها بأقل مقاومة حثية للتسرب ممكنة للجزء الثابت والدوار. واحد من أسباب مهمةما يميز المحرك غير المتزامن هو سعة التحميل الزائد
| كماكس = | ماكس | . |
| من |
أين كم- معامل تحديد قدرة التحميل الزائد؛ م n - عزم دوران المحرك المقدر.
تؤدي الزيادة في الانزلاق إلى قيم أعلى من القيمة الحرجة، أي انخفاض إضافي في سرعة الدوار، إلى انخفاض في حجم عزم الدوران.
أخيرًا، مع انزلاق يساوي الوحدة، أي مع دوار ثابت، يكون عزم دوران المحرك غير المتزامن مساويًا لـ ابتداء من عزم الدوران. إلى جانب الحد الأقصى لعزم الدوران، فإنه يشكل إحدى خصائص الأداء المهمة للمحرك. ويمكن الحصول على قيمتها من صيغة عزم الدوران العامة (42)، إذا عوضنا س=ل:
في هذا الوضع، تتغير إشارة عزم الدوران مقارنة بوضع المحرك، حيث يتغير اتجاه التيار المار عبر الدوار.
بالإضافة إلى اعتماد عزم دوران المحرك غير المتزامن على سرعة الدوار، فإن اعتماده على الجهد الذي يزود المحرك له أهمية كبيرة. ومع ذلك، فإن هذا الاعتماد أبسط بكثير. كما يتبين من النظر في الصيغة (42)، عند قيمة معينة لسرعة دوران الجزء المتحرك وانزلاقه، فإن عزم الدوران الذي يطوره المحرك يتناسب طردياً مع مربع الجهد المزود إلى ملف الجزء الثابت. وهذا يعني أنه عندما ينخفض الجهد بنسبة 10%، ينخفض عزم الدوران بنسبة 19%، وعندما ينخفض الجهد بنسبة 20%، فإن عزم الدوران ينخفض بنسبة 36%. في التين. يوضح الشكل 20 الخصائص الميكانيكية للمحرك عند جهد الإمداد المقدر (الخاصية الطبيعية) والجهد المنخفض عن طريق إدخال مقاومات (مقاومات) رد1.
ويترتب على ما سبق أن عزم الدوران الذي تم تطويره بواسطة محرك غير متزامن حساس للغاية للتغيرات في جهد الإمداد. عندما ينخفض الجهد الذي يغذي المحرك الذي يعمل تحت الحمل، ينخفض عزم الدوران. ونتيجة لذلك، تنخفض سرعة المحرك. يتناقص التردد (ويزداد الانزلاق وفقًا لذلك) حتى يصبح عزم دوران المحرك مساوياً لعزم دوران السحب الثابت الناتج عن
يقود. ومع ذلك، إذا انخفض الجهد كثيرًا، فقد يحدث أن الحد الأقصى لعزم الدوران الذي يتطور عنده المحرك نظرا للجهد، تبين أنه أقل من لحظة المقاومة الثابتة على عموده. في هذه الحالة يتوقف المحرك، أي أن سرعة الدوار تنخفض تدريجياً وفي النهاية يتوقف المحرك. في هذا الوضع، يمر تيار كبير عبر اللفات الخاصة به (انظر الفقرة 3) ويجب فصله عن الشبكة.أهمية عظيمةلها خصائص ميكانيكية المحركات غير المتزامنة، يتم الحصول عليها عن طريق إدخال مقاومة نشطة في دوائر اللفات الدوارة، والتي يمكن القيام بها في المحركات ذات الدوار الجرح. الخصائص الميكانيكيةالمحرك بقيم مختلفة للمقاومات الإضافية (المقاومات) في الدائرة الدوارة رتظهر d2 في الشكل. 21.
عند قيم الانزلاق المنخفضة، تعمل المقاومة الإضافية في دائرة الجزء الدوار على تقليل تيار الجزء الدوار. إذا أخذنا في الاعتبار الصيغة (42)، يمكننا أن نرى أن هذا يؤدي إلى انخفاض في عزم الدوران الذي يولده المحرك عند نفس الانزلاق. من الشكل. 21 يمكن ملاحظة أنه بالنسبة لانزلاق معين، أي بنفس سرعة الدوران نكلما كان عزم الدوران أصغر، زادت المقاومة في دائرة الدوار.
تبين أن حجم الانزلاق الحرج مع المقاومة الأكبر في الدائرة الدوارة يكون أكبر. يتبع ذلك الصيغة (45) ويتم تفسيره فعليًا من خلال حقيقة أنه مع وجود مقاومة نشطة كبيرة في دائرة الدوار، فإن مقاومة التسرب الحثية في الدوار يمكن أن تصبح مساوية لها فقط مع انزلاق كبير. أخيرًا، يظل الحد الأقصى لعزم الدوران الذي طوره المحرك هو نفسه بالنسبة لأي مقاومة في دائرة الدوار، كما يلي من الصيغة (46).
تسمى لحظة القوة بالنسبة لمحور الدوران الكمية المادية، يساوي حاصل ضرب القوة في كتفه.
لحظة القوةتحددها الصيغة:
M - FI، حيث F هي القوة، I هي ذراع القوة.
ذراع القوة هو أقصر مسافة من خط عمل القوة إلى محور دوران الجسم.
في التين. 1.33، ويصور جسمًا صلبًا قادرًا على الدوران حول محور. محور دوران هذا الجسم متعامد مع مستوى الشكل ويمر بالنقطة المحددة بالحرف O. ذراع القوة F هنا هي المسافة 1Hot من محور الدوران إلى خط عمل القوة. قم باجاده بالطريقة الآتية. أولاً، ارسم خط عمل القوة. ثم، من النقطة O، التي يمر من خلالها محور دوران الجسم، يتم إنزال عمودي على خط عمل القوة. طول هذا العمود هو ذراع القوة المعطاة.
لحظة القوة تميز التأثير الدوار للقوة. هذا الإجراء يعتمد على كل من القوة والرافعة المالية. كلما زاد حجم الكتف، كلما قلت القوة المطبقة للحصول على النتيجة المرجوة، أي نفس لحظة القوة (انظر (1.33)). هذا هو السبب في أن فتح الباب عن طريق دفعه بالقرب من المفصلات يكون أكثر صعوبة بكثير من الإمساك بالمقبض، كما أن فك الصمولة بمفتاح طويل أسهل بكثير من فكها بمفتاح ربط قصير.
وحدة لحظة القوة في SI هي لحظة قوة قدرها 1 نيوتن، وذراعها يساوي 1 م - نيوتن متر (ن م).
حكم اللحظات
يكون الجسم الصلب القادر على الدوران حول محور ثابت في حالة توازن إذا كانت لحظة القوة M التي تدور حوله في اتجاه عقارب الساعة تساوي عزم القوة M2 التي تدور في عكس اتجاه عقارب الساعة:
M1 = -M2 أو F 1 ليرة لبنانية = - F 2 ل 2.
إن قاعدة اللحظات هي نتيجة لإحدى نظريات الميكانيكا التي صاغها العالم الفرنسي ب. فارينيون عام 1687.
إذا تم التأثير على جسم بواسطة قوتين متساويتين ومتعاكستين في الاتجاه ولا تقعان على خط مستقيم واحد، فإن هذا الجسم ليس في حالة توازن، لأن العزم الناتج لهذه القوى بالنسبة إلى أي محور لا يساوي الصفر، حيث كلا القوتين لهما عزم موجه في نفس الاتجاه. تسمى قوتان من هذه القوى تعملان في وقت واحد على الجسم بزوج من القوى. إذا كان الجسم ثابتًا على محور، فسوف يدور تحت تأثير زوج من القوى. إذا تم تطبيق زوج من القوى على جسم حر، فإنه سوف يدور حول محور يمر بمركز ثقل الجسم، كما في الشكل 1. 1.33، ب.
عزم زوج من القوى هو نفسه بالنسبة لأي محور عمودي على مستوى الزوج. إن العزم الإجمالي M للزوج يساوي دائمًا حاصل ضرب إحدى القوى F والمسافة I بين القوى، والتي تسمى كتف الزوج، بغض النظر عن الأجزاء و/2 موضع محور الزوج. ينقسم كتف الزوج إلى:
M = Fll + Fl2 = F(l1 + l2) = فلوريدا.
سيكون عزم عدة قوى محصلتها صفرًا هو نفسه بالنسبة لجميع المحاور الموازية لبعضها البعض، وبالتالي يمكن استبدال عمل كل هذه القوى على الجسم بعمل زوج واحد من القوى بنفس القدر لحظة.
وهو ما يساوي حاصل ضرب القوة في كتفه.
يتم حساب عزم القوة باستخدام الصيغة:
أين F- قوة، ل- كتف القوة.
كتف السلطة- هذه أقصر مسافة من خط عمل القوة إلى محور دوران الجسم. يوضح الشكل أدناه جسمًا صلبًا يمكنه الدوران حول محور. محور دوران هذا الجسم متعامد مع مستوى الشكل ويمر عبر النقطة التي يُشار إليها بالحرف O. كتف القوة قدمهنا المسافة ل، من محور الدوران إلى خط عمل القوة. يتم تعريفه بهذه الطريقة. الخطوة الأولى هي رسم خط عمل القوة، ثم من النقطة O التي يمر عبرها محور دوران الجسم، قم بإنزال عمودي على خط عمل القوة. يتبين أن طول هذا العمود هو ذراع قوة معينة.
لحظة القوة تميز العمل الدوار للقوة. هذا الإجراء يعتمد على كل من القوة والرافعة المالية. كلما كان الذراع أكبر، كلما قلت القوة المطبقة للحصول على النتيجة المرجوة، أي نفس لحظة القوة (انظر الشكل أعلاه). هذا هو السبب في أن فتح الباب عن طريق دفعه بالقرب من المفصلات يكون أكثر صعوبة بكثير من الإمساك بالمقبض، كما أن فك الصمولة بمفتاح طويل أسهل بكثير من فكها بمفتاح ربط قصير.
تعتبر وحدة لحظة القوة في النظام الدولي للوحدات هي لحظة قوة قدرها 1 نيوتن، وذراعها يساوي 1 م - نيوتن متر (ن م).
حكم اللحظات.
الجسم الصلب الذي يمكنه الدوران حول محور ثابت يكون في حالة اتزان إذا كان عزم القوة م 1وتدويرها في اتجاه عقارب الساعة يساوي عزم القوة م 2 ، والذي يدور عكس اتجاه عقارب الساعة:
إن قاعدة اللحظات هي نتيجة لإحدى نظريات الميكانيكا التي صاغها العالم الفرنسي ب.فاريجنون عام 1687.
زوجان من القوات.
إذا تم التأثير على جسم بواسطة قوتين متساويتين ومتعاكستين في الاتجاه ولا تقعان على نفس الخط المستقيم، فإن هذا الجسم ليس في حالة توازن، لأن العزم الناتج لهذه القوى بالنسبة إلى أي محور لا يساوي الصفر، حيث كلا القوتين لهما عزم موجه في نفس الاتجاه. تسمى قوتان من هذه القوى تعملان في وقت واحد على الجسم بضع قوى. إذا كان الجسم ثابتًا على محور، فسوف يدور تحت تأثير زوج من القوى. إذا تم تطبيق قوتين على جسم حر، فإنه سوف يدور حول محوره. المرور عبر مركز ثقل الجسم، الشكل ب.
عزم زوج من القوى هو نفسه بالنسبة لأي محور عمودي على مستوى الزوج. اللحظة الإجمالية مالأزواج تساوي دائمًا ناتج إحدى القوى Fإلى مسافة لبين القوى، وهو ما يسمى كتف الزوجين، بغض النظر عن القطاعات ل، ويشترك في موضع محور كتف الزوج:
سيكون عزم عدة قوى محصلتها صفرًا هو نفسه بالنسبة لجميع المحاور الموازية لبعضها البعض، وبالتالي يمكن استبدال عمل كل هذه القوى على الجسم بعمل زوج واحد من القوى بنفس القدر لحظة.
عزم القوة بالنسبة إلى محور، أو ببساطة عزم القوة، هو انعكاس القوة على خط مستقيم، يكون عموديًا على نصف القطر ومرسومًا عند نقطة تطبيق القوة، مضروبًا في المسافة من هذه النقطة إلى المحور. أو نتاج القوة وكتف تطبيقها. الكتف في في هذه الحالةهذه هي المسافة من المحور إلى نقطة تطبيق القوة. لحظة القوة تميز العمل الدوراني للقوة على الجسم. المحور في هذه الحالة هو نقطة التعلق بالجسم والتي يمكن أن يدور حولها. إذا لم يكن الجسم ثابتا، فيمكن اعتبار محور الدوران مركز الكتلة.
الصيغة 1 - لحظة القوة.
و- القوة المؤثرة على الجسم.
ص - الاستفادة من القوة.
الشكل 1 - لحظة القوة.
وكما يتبين من الشكل، فإن ذراع القوة هو المسافة من المحور إلى نقطة تطبيق القوة. ولكن هذا إذا كانت الزاوية بينهما 90 درجة. إذا لم يكن الأمر كذلك، فمن الضروري رسم خط على طول تأثير القوة وخفض عمودي من المحور عليه. طول هذا العمودي سيكون مساويًا لذراع القوة. لكن تحريك نقطة تأثير القوة في اتجاه القوة لا يغير عزمها.
من المقبول عمومًا أن لحظة القوة التي تجعل الجسم يدور في اتجاه عقارب الساعة بالنسبة إلى نقطة المراقبة تعتبر إيجابية. والسلبية على التوالي مما يسبب الدوران ضدها. يتم قياس عزم القوة بالنيوتن لكل متر. نيوتن متر واحد هو قوة مقدارها 1 نيوتن تؤثر على ذراع طوله متر واحد.
إذا كانت القوة المؤثرة على الجسم تمر على طول خط يمر بمحور دوران الجسم، أو مركز الكتلة إذا لم يكن للجسم محور دوران. إذن عزم القوة في هذه الحالة يساوي صفرًا. نظرًا لأن هذه القوة لن تسبب دوران الجسم، ولكنها ستحركه ببساطة بشكل انتقالي على طول خط التطبيق.
الشكل 2 - عزم القوة صفر.
إذا أثرت عدة قوى على جسم ما، فإن عزم القوة يتحدد من خلال محصلتها. على سبيل المثال، يمكن لقوتين متساويتين في الحجم ومتعاكستين في الاتجاه أن تؤثرا على الجسم. في هذه الحالة، عزم القوة الإجمالي يساوي صفرًا. لأن هذه القوى سوف تعوض بعضها البعض. بكل بساطة، تخيل دائري للأطفال. إذا قام أحد الصبية بدفعها في اتجاه عقارب الساعة، والآخر بنفس القوة ضدها، فستظل الكاروسيل بلا حراك.
· لحظة القوة. أرز.
لحظة القوة. أرز.
لحظة القوة,كمية تميز التأثير الدوراني للقوة عندما تؤثر على جسم صلب؛ هو أحد المفاهيم الأساسية للميكانيكا. هناك م.س. بالنسبة للمركز (النقطة) وبالنسبة للمحور.
آنسة. نسبة إلى المركز عنكمية ناقلات الوحدة النمطية لها شهر = ف، أين F- معامل القوة، أ ح- الذراع، أي طول العمود المتعامد منه عنعلى خط عمل القوة (انظر. أرز. ); ناقلات الموجهة شهرعمودي على الطائرة التي تمر عبر المركز عنوالقوة، إلى الجانب الذي يكون فيه الدوران الناتج عن القوة مرئيًا عكس اتجاه عقارب الساعة (في نظام الإحداثيات الصحيح). باستخدام منتج ناقلاتآنسة. يتم التعبير عنها بالمساواة شهر = [الترددات اللاسلكية]، أين ص- ناقل نصف القطر مرسوم من عنإلى حد تطبيق القوة. البعد م. ق. - ل 2 إم تي. 2، وحدات القياس - ن× م، الدين× سم (1 ن× م= 10 7 دينغ× سم) أو كجم× م.
آنسة. بالنسبة للمحور، كمية جبرية تساوي الإسقاط على هذا المحور من MS. نسبة إلى أي نقطة عنالمحور أو القيمة العددية للحظة الإسقاط ص س صقوة Fالى الطائرة xy، عمودي على المحور ض، مأخوذة بالنسبة إلى نقطة تقاطع المحور مع المستوى. إنه
مض = مس كوس ز = ± F xy ح 1 .
يتم أخذ علامة الجمع في التعبير الأخير عند تشغيل القوة Fمن الطرف الموجب للمحور ضمرئية عكس اتجاه عقارب الساعة (أيضًا في النظام الأيمن). آنسة. نسبة إلى المحاور س، ص، ضيمكن أيضًا حسابها باستخدام الصيغ:
م ×= واي إف ض - زف ذ, لي = زف س- xF ض , م ض = xF ذ - ذ ف س,
أين الفوركس، السنة المالية، Fz- توقعات القوة Fعلى المحور س، ص، ض- إحداثيات النقطة أتطبيق القوة.
إذا كان لنظام القوى قوة محصلة، فسيتم حساب عزمها باستخدام نظرية فارينيون.
عزم الدوران- لحظة القوة (مرادفات: عزم الدوران؛ عزم الدوران؛ عزم الدوران) هي كمية فيزيائية تميز العمل الدوراني للقوة على جسم صلب. لحظة القوة المطبقة على مفتاح الربط العلاقة بين متجهات القوة وعزم القوة.
نهاية العمل -
هذا الموضوع ينتمي إلى القسم:
تسمى الفرضية غير المثبتة وغير الدحضة مشكلة مفتوحة.
ترتبط الفيزياء ارتباطًا وثيقًا بالرياضيات؛ توفر الرياضيات جهازًا يمكن من خلاله صياغة القوانين الفيزيائية بدقة... اعتبارات النظرية اليونانية... الطريقة القياسية لاختبار النظريات، التحقق التجريبي المباشر، تجربة معيار الحقيقة ومع ذلك، في كثير من الأحيان...
اذا احتجت مواد اضافيةحول هذا الموضوع، أو لم تجد ما كنت تبحث عنه، ننصحك باستخدام البحث في قاعدة بيانات الأعمال لدينا:
ماذا سنفعل بالمواد المستلمة:
إذا كانت هذه المادة مفيدة لك، فيمكنك حفظها على صفحتك على الشبكات الاجتماعية:
| سقسقة |
جميع المواضيع في هذا القسم:
مبدأ النسبية في الميكانيكا
الأنظمة المرجعية بالقصور الذاتي ومبدأ النسبية. تحولات جاليليو. ثوابت التحول. السرعات والتسارعات المطلقة والنسبية. مسلمات التكنولوجيا الخاصة
كمية المتجهات
الكمية المتجهة (المتجه) هي كمية فيزيائية لها خاصيتان - الوحدة والاتجاه في الفضاء. أمثلة على الكميات المتجهة: السرعة (
الحركة الدورانية لنقطة مادية.
الحركة الدورانية لنقطة مادية هي حركة نقطة مادية في دائرة. الحركة الدورانية - عرض حركة ميكانيكية. في
العلاقة بين متجهات السرعات الخطية والزاوية والتسارع الخطي والزاوي.
قياس الحركة الدورانية: الزاوية φ التي يدور من خلالها متجه نصف القطر لنقطة ما في مستوى عمودي على محور الدوران. حركة دورانية موحدة
السرعة والتسارع أثناء الحركة المنحنية.
حركة منحنية أكثر نظرة معقدةالحركة أكثر من الحركة المستقيمة، لأنه حتى لو حدثت الحركة على مستوى، فإن الإحداثيات التي تميز موضع الجسم تتغير. السرعة و
التسارع أثناء الحركة المنحنية.
بالنظر إلى الحركة المنحنية للجسم، نرى أن سرعته تختلف باختلاف اللحظات. وحتى في حالة عدم تغير حجم السرعة، يظل هناك تغيير في اتجاه السرعة
معادلة نيوتن للحركة
(١) حيث القوة F في الحالة العامة
مركز الكتلة
مركز القصور الذاتي، نقطة هندسية يحدد موقعها توزيع الكتل في الجسم أو النظام الميكانيكي. يتم تحديد إحداثيات الكتلة المركزية بواسطة الصيغ
قانون حركة مركز الكتلة.
باستخدام قانون تغير الزخم نحصل على قانون حركة مركز الكتلة: dP/dt = M∙dVc/dt = ΣFi يتحرك مركز كتلة النظام بنفس الطريقة التي يتحرك بها الاثنان
مبدأ النسبية لجاليليو
· النظام المرجعي بالقصور الذاتي النظام المرجعي بالقصور الذاتي لجاليليو
تشوه البلاستيك
دعونا نثني اللوحة الفولاذية (على سبيل المثال، المنشار) قليلاً، ثم نتركها بعد فترة. سنرى أن المنشار سوف يستعيد شكله بالكامل (على الأقل للوهلة الأولى). إذا أخذنا
القوى الخارجية والداخلية
. في الميكانيكا، القوى الخارجية المتعلقة بنظام معين من النقاط المادية (أي مجموعة من النقاط المادية التي تعتمد فيها حركة كل نقطة على مواقع أو حركات جميع المحاور
الطاقة الحركية
طاقة النظام الميكانيكي تعتمد على سرعة حركة نقاطه. ك.ه. يتم قياس T لنقطة مادية بنصف منتج الكتلة m لهذه النقطة بمربع سرعتها
الطاقة الحركية.
الطاقة الحركية هي طاقة الجسم المتحرك (من كلمة اليونانيةكينيما - حركة). حسب التعريف، الطاقة الحركية لشيء ما في حالة سكون في إطار مرجعي معين
قيمة تساوي نصف حاصل ضرب كتلة الجسم ومربع سرعته.
=ج. الطاقة الحركية هي كمية نسبية، تعتمد على اختيار ثاني أكسيد الكربون، لأن سرعة الجسم تعتمد على اختيار ثاني أكسيد الكربون. الذي - التي.
الطاقة الحركية لجسم يدور
الطاقة الحركية هي كمية مضافة. ولذلك فإن الطاقة الحركية لجسم يتحرك بطريقة اعتباطية تساوي مجموع الطاقات الحركية لجميع المواد n
الشغل والقوة أثناء دوران جسم صلب.
الشغل والقوة أثناء دوران جسم صلب. دعونا نجد تعبيرا عن العمل في درجة الحرارة
المعادلة الأساسية لديناميات الحركة الدورانية
وبحسب المعادلة (5.8) فإن قانون نيوتن الثاني للحركة الدورانية P
